Астрономы сделали удивительное открытие: обнаружена таинственная, блуждающая планета плывущая в межзвёздной пустоте. Она находится примерно в 10 000 световых годах от Земли. Ранее считалось, что все планеты вращаются вокруг звёзд. Однако недавние открытия показали, что это не так.

Теперь, после обнаружения этой конкретной планеты-изгоя, стало ясно, что свободно плавающие миры могут быть гораздо более распространённым явлением, чем предполагалось ранее.

Подробности открытия

Недавно открытая планета расположена на расстоянии 9 950 световых лет от нас в направлении ядра Галактики. Её масса в 70 раз превышает массу Земли. Планета была обнаружена благодаря наблюдениям с нескольких обсерваторий, в том числе с выведенного из эксплуатации космического телескопа Gaia Европейского космического агентства.

Как появились блуждающие планеты?

До сих пор неясно, как именно эти планеты оказались так далеко от своих звёзд. Наиболее вероятный сценарий заключается в том, что изначально они сформировались вокруг звезды, но затем были выброшены в пустоту. Это могло произойти из-за взаимодействия между планетами или из-за гравитации пролетающей мимо звезды.

Некоторые из этих планет могут даже формироваться независимо в тех же туманностях, где зарождаются звёзды. Это предположение подтверждается некоторыми научными исследованиями.

Почему это важно?

Открытие этой планеты-изгоя имеет большое значение для астрономии. Оно является ещё одним доказательством того, что в галактике может быть множество блуждающих планет.

«Наше открытие — это ещё одно подтверждение того, что в галактике может быть множество блуждающих планет», — сказал соавтор исследования Субо Донг из Пекинского университета в Китае.

Будущие исследования

Астрономы надеются, что телескопы нового поколения, такие как космический телескоп имени Нэнси Грейс Роман НАСА, позволят найти гораздо больше примеров таких свободно плавающих миров. Это откроет новые горизонты для изучения космоса и поможет учёным лучше понять, как формируются и развиваются планетные системы.

Существует множество мифов и легенд, связанных с космосом. Однако научные открытия помогают нам разгадывать эти загадки. Например, обнаружение блуждающих планет показывает, что космос гораздо более разнообразен и удивителен, чем мы можем себе представить.

Возможно, одна из этих планет находится в непосредственной близости от нашей Солнечной системы. Кто знает, какие ещё тайны космоса ждут своего открытия?

Блуждающие планеты: что мы знаем?

Хотя блуждающие планеты были обнаружены относительно недавно, учёные уже успели изучить некоторые их особенности. Например, стало известно, что эти планеты могут иметь разные массы и размеры. Некоторые из них могут быть похожи на газовые гиганты, в то время как другие могут быть более похожими на земные планеты.

Кроме того, учёные предполагают, что блуждающие планеты могут иметь свои спутники. Это делает их ещё более интересными объектами для изучения.

Влияние на астрофизику

Обнаружение блуждающих планет также имеет важное значение для астрофизики. Оно помогает учёным лучше понять процессы, происходящие в космосе, и разработать новые теории о формировании и эволюции планетных систем.

Например, изучение блуждающих планет может помочь учёным понять, как гравитационные взаимодействия между звёздами и планетами могут влиять на их движение и эволюцию. Это, в свою очередь, может помочь нам лучше понять нашу собственную Солнечную систему и её историю.

Заключение

Открытие планеты-изгоя — это лишь начало. Астрономы продолжают изучать космос и находить всё новые и новые удивительные объекты. Кто знает, какие открытия ждут нас в будущем? Возможно, мы сможем найти ответы на многие вопросы, которые сейчас кажутся нам неразрешимыми.

Тайны мира

На практике я использую два слоя, которые не стоит смешивать:

1. Кадр (носитель) — способ нумерации полярностей, чаще всего как цикл Z_n: P ≅ Z_n = {0,1,...,n-1}.

2. Операция (собственно янтра) — таблица T, которая может быть:

• «плюсовой» (в духе сложения по модулю как канонический изотропный каркас),

• «звёздной» (в духе более жёсткого закона, несущего стоп/ремонт/поглощение и т.п.).

Именно разделение кадра и операции позволяет честно говорить о симметриях: часть преобразований — это просто перенумерация кадра, а часть — реальные автоморфизмы операции.

2) Зачем здесь симметрии и почему они не “украшение”

Как только P отождествлено с Z_n, возникает естественная группа перенумераций:

• U_n (единицы по модулю n): x -> u*x (mod n),

• и расширение Aff(n): x -> u*x + t (mod n).

Эта группа определяет классы эквивалентных представлений одного и того же закона отношений. Я принципиально рассматриваю симметрию не как эстетическую «красоту», а как инструмент:

• канонизации (выбор нормальной формы таблицы/наблюдаемой),

• факторизации перебора (орбиты вместо полного P^k),

• контроля кадра (запрет скрытого смешения перенумераций).

Данная статья как раз использует симметрийную дисциплину, чтобы классификация интенсивностей связи была логичной.

3) Что такое «вихрь» в моей конструкции

«Вихрь» я понимаю не как картинку, а как правило обхода и оператор смены режима. Строго это означает следующее.

Я фиксирую, что эпизод (ситуация) предъявляется в форме тройки ролей K/A/P и проходит через вычислимую процедуру:

• на L4 выполняются элементарные клеточные шаги вида X = A * P, Y = K * X, после чего включаются гейты (валидаторы) и решается вопрос: Outcome ∈ {PASS, BLOCK, REPAIR}.

• на L3 выполняется замыкание тройки (фикс-пункт), то есть процедура, которая переводит тройку в устойчивое состояние относительно заданного правила (в терминах вычисления это итерация до стабилизации или до блока).

Вихрь — это именно композиция: L2 (турникет) -> L3 (замыкание) -> L4 (ориентация и дисциплина кадра).

Если дать одну формулу, то вихрь — это управляемое отображение Solve: E -> (E', Trace, Outcome), где Trace является обязательной трассой вычислений, а Outcome задаёт право продолжать или обязанность остановиться/ремонтировать.

4) Связь вихря с интенсивностями

Интенсивность связи в этой статье — это не “психологическая сила”, а весовая функция W(x,y) на кадре Z_n. Вихрь связывает её с вычислением так:

• even-компонента интенсивностей отражает инвариантный фон (то, что не зависит от ориентации);

• odd-компонента фиксирует ориентационный (вихревой) канал, который на L4 принципиально локализуется на соседних переходах и тем самым становится вычислительно дешёвым и контролируемым.

Дальнейшие три главы осуществляют следующий ход: фиксирут симметрийные аксиомы для W и выводят из них полную классификацию интенсивностей для L2, L3 и L4 — в виде параметрических нормформ, к которым невозможно придраться математически.

Глава 1. Каркас интенсивностей и строгая классификация для L2

1. Зачем вообще вводить «интенсивность связи» и как зафиксировать её математически

Я фиксирую «интенсивность связи» как ядро (kernel) на конечном множестве полярностей.

Пусть уровень многополярности задаёт носитель P = Z_n = {0,1,...,n-1}.

Интенсивность связи — это отображение W: P x P -> R, где R — упорядоченное множество интенсивностей (на практике достаточно R = R или R = Q; порядок нужен, чтобы формализовать «слабее/сильнее» без риторики).

Далее я фиксирую класс допустимых перенумераций (симметрий) как группу G, действующую на P. В рабочем каноне естественны две группы:

1. Автоморфизмы кадра (фиксирован ноль): U_n = { u in {0..n-1} : gcd(u,n)=1 }, действие: x -> u*x (mod n).

2. Аффинные перенумерации (кадровая калибровка допускается): Aff(n) = { (u,t) : u in U_n, t in Z_n }, действие: x -> u*x + t (mod n).

Симметрийный постулат для интенсивности формулируется жёстко:

(SYM-W) W(p(x), p(y)) = W(x,y) для всех p in G и всех x,y in P.

Это не «похоже/не похоже», а проверяемое равенство.

2. Орбитная нормформа: почему симметрия сжимает число параметров

Из (SYM-W) следует стандартная редукция: W обязана быть постоянной на орбитах действия G на P x P. Поэтому классификация W сводится к классификации орбит.

Самая полезная для вычислений версия — при G = Aff(n).

Лемма 1 (Aff-нормформа). Если W инвариантна относительно Aff(n), то существует функция k: Z_n -> R такая, что W(x,y) = k( (y - x) mod n ).

Смысл: перенос t убирает абсолютные позиции и оставляет только разность delta = y-x. Это и есть «жёсткая математическая упаковка» зависимости интенсивности от симметрии кадра.

Далее добавляется действие U_n на разности: delta -> u*delta. Тогда параметризация сжимается ещё сильнее: значения k(delta) должны совпадать на орбитах U_n в Z_n.

3. L2: полная и окончательная классификация интенсивностей

Теперь я перехожу к двухполярности.

На L2 носитель: P = Z_2 = {0,1}.

Разности: delta = (y-x) mod 2 принимают ровно два значения: 0 и 1.

Следовательно, при инвариантности относительно Aff(2) любая интенсивность имеет вид

W(x,y) = k(delta), где k(0) = a0, k(1) = a1.

То есть:

• a0 — интенсивность самосвязи (диагональ),

• a1 — интенсивность межполюсной связи (вне диагонали).

И это не «один из вариантов», а полная классификация:

Теорема 1 (классификация L2). Любое W: Z_2 x Z_2 -> R, инвариантное относительно Aff(2), однозначно задаётся парой (a0, a1).

Эквивалентно можно выписать матрицу:

W = [[a0, a1], [a1, a0]].

На L2 ничего третьего появиться не может без нарушения симметрийного постулата.

4. Зеркало и M-паритет: почему на L2 нет «вихревого» (знакового) канала

Я отдельно фиксирую зеркальное преобразование (то, что на L4 становится принципиальным):

m(x) = (-x) mod n.

Для n=2 получаем вырождение:

m(x) = x для всех x in Z_2.

Отсюда следует предельный результат:

Следствие 1 (вырождение M-нечётности на L2). Если попытаться ввести M-нечётную компоненту W_odd через требование W_odd(m(x), m(y)) = -W_odd(x,y), то на L2 неизбежно W_odd(x,y) = -W_odd(x,y), значит W_odd(x,y)=0 для всех пар.

Это важно: на L2 «интенсивность связи» не может нести устойчивой ориентации/знака, потому что зеркальный канал вырожден. Следовательно, на L2 остаётся только M-чётная (инвариантная) часть, полностью описываемая (a0,a1).

5. Как формально разместить «сложение (слабое) / умножение (сильное)» внутри L2

Фраза «сложение слабое, умножение сильное» становится корректной только после выбора правила сравнения интенсивностей. Я фиксирую сравнение как порядок в R.

Тогда «сложение» и «умножение» на L2 — это две разные функции интенсивности, например:

W_+(x,y) = (a0_plus, a1_plus), W_*(x,y) = (a0_star, a1_star),

где каждая из них обязана иметь L2-нормформу.

Строгое содержание фразы «умножение сильнее» можно задать так (без апелляций к вкусу):

Определение (сильнее по межполюсной связи). W_* сильнее W_+ по межполюсному каналу, если a1_star > a1_plus.

Определение (сильнее по контрасту). W_* сильнее W_+ по контрасту, если |a1_star - a0_star| > |a1_plus - a0_plus|.

Эти определения являются формальными и проверяемыми. Выбор одного из них — выбор физического/семантического смысла «силы связи». На L2 это всё равно всегда выбор между числами в паре (a0,a1); других степеней свободы симметрия не оставляет.

6. Итог главы 1: окончательная классификация L2

На L2 при симметрийной дисциплине кадра:

1. любая интенсивность связи является функцией delta = (y-x) mod 2;

2. существует ровно два независимых класса: delta=0 и delta=1;

3. любая такая связь полностью задаётся парой параметров (a0,a1);

4. M-нечётный (вихревой, знаковый) канал на L2 невозможен: он тождественно равен нулю.

В следующей главе я перейду к трехполярности (L3) и покажу, что там возникает минимальная невыражденная ориентация (разность 1 и 2 уже различаются через M-нечётность), а число параметров связи в симметрийной нормформе остаётся малым и вычислительно выгодным.

Глава 2. Трёхполярность: минимальная невыражденная ориентация и полный разбор интенсивностей L3

1. Носитель L3 и симметрийный класс, который фиксирует «право на канон»

На L3 я фиксирую носитель P = Z_3 = {0,1,2}

и работаю в той же математической дисциплине, что и на L2: интенсивность связи — это функция W: Z_3 x Z_3 -> R.

Далее я выбираю симметрийный класс перенумераций. Если в постановке допускается кадровая калибровка (перенос нуля), то естественная группа — аффинная: Aff(3) = { p_{u,t}(x) = u*x + t (mod 3) : u in U_3, t in Z_3 }, где U_3 = {1,2} (так как gcd(u,3)=1).

Инвариантность интенсивности задаётся тем же жёстким условием: W(p(x), p(y)) = W(x,y) для всех p in Aff(3) и всех x,y in Z_3.

Эта аксиома немедленно принуждает интенсивность зависеть только от разности.

2. Нормформа L3: зависимость только от delta

Определяю delta = (y - x) mod 3.

Лемма 2 (L3-нормформа по Aff(3)). Если W инвариантна относительно Aff(3), то существует k: Z_3 -> R, такое что W(x,y) = k(delta).

То есть все 9 значений матрицы связи сводятся к 3 значениям: k(0), k(1), k(2).

Однако на L3 присутствует дополнительная структурная закономерность: разности 1 и 2 связаны зеркалом.

3. Зеркало на L3 и разложение на M-чётную и M-нечётную части

Фиксирую зеркальное преобразование на кадре: m(x) = (-x) mod 3.

Тогда:

• m(0)=0 (фикс-точка),

• m(1)=2, m(2)=1 (обмен пары).

На уровне разности это означает: delta -> -delta (mod 3), то есть 1 <-> 2, а 0 остаётся 0.

Это даёт естественное разложение любой функции k(delta) на две компоненты: чётную и нечётную относительно delta -> -delta.

Определение (even/odd-разложение на Z_3). Для k: Z_3 -> R определяю:

• k_even(delta) = (k(delta) + k(-delta))/2,

• k_odd(delta) = (k(delta) - k(-delta))/2.

Тогда k = k_even + k_odd, и выполняются свойства:

• k_even(-delta) = k_even(delta),

• k_odd(-delta) = -k_odd(delta).

Для delta=0 это сразу даёт жёсткое ограничение: k_odd(0) = 0.

Итак, на L3 возникает то, чего на L2 не было: ненулевая M-нечётная (ориентационная) компонента возможна, но строго обязана менять знак при обращении направления.

4. Полная классификация интенсивностей L3 (в форме теоремы)

Теперь я фиксирую параметризацию.

Поскольку на Z_3 есть всего два типа разностей с учётом зеркала:

• delta=0,

• delta in {1,2} (обменная пара),

то M-чётная часть имеет два параметра:

• k_even(0) = a0,

• k_even(1) = k_even(2) = a1.

M-нечётная часть имеет один параметр (и обязана зануляться на 0):

• k_odd(0)=0,

• k_odd(1)= b,

• k_odd(2)= -b.

Отсюда общий вид: k(0)=a0, k(1)=a1 + b, k(2)=a1 - b.

Теорема 2 (классификация L3-интенсивностей при Aff(3)). Любая интенсивность W: Z_3 x Z_3 -> R, инвариантная относительно Aff(3), однозначно задаётся тройкой параметров (a0, a1, b) и имеет вид W(x,y) = k((y-x) mod 3), где

• k(0)=a0,

• k(1)=a1 + b,

• k(2)=a1 - b.

Эквивалентная матричная запись (в порядке индексов 0,1,2) такова:

W = [ [a0, a1+b, a1-b], [a1-b, a0, a1+b], [a1+b, a1-b, a0 ] ].

Эта форма является полной: других степеней свободы при заданной симметрийной дисциплине на L3 не существует.

5. Интерпретация «слабое/сильное» на L3 без размывания математики

На L3 корректно различаются два независимых механизма «силы»:

1. Фоновая (изотропная) связь: задаётся a1 (уровень связи между разными полюсами без ориентации). Это прямой аналог того, что на L2 выглядело как единственная межполюсная интенсивность a1.

2. Ориентационная (вихревая) добавка: задаётся b. Она не меняет симметрийный класс, но вводит направленный перекос: связь по delta=1 усиливается на +b, а по delta=2 ослабляется на -b.

Таким образом, строгая версия фразы «умножение сильнее сложения» на L3 может быть выражена двумя независимыми критериями (в зависимости от смысла «сильнее»):

• по фону: a1_star > a1_plus;

• по ориентации: |b_star| > |b_plus|.

Именно второй критерий является новым для L3: он невозможен на L2, потому что там M-нечётная компонента вырождена.

6. Роль L3 в “замыкании”: почему триадная структура соответствует минимальной локализации

На уровне интенсивностей L3 фиксирует минимальный невыражденный цикл. С точки зрения вычислительной процедуры это означает:

• есть замкнутый носитель Z_3, на котором направленность (b) не является произволом; она обязана быть антисимметричной относительно зеркала;

• эта направленность вводит строго различимый «ход» по циклу (один шаг вперёд и один шаг назад различаются по интенсивности).

В терминах ядра это соответствует тому, что L3 уже способен задавать локальную согласованность не через эвристику, а через два канала: фон и ориентацию.

Итог главы 2 (в одной связке)

На L3 при симметрийной дисциплине Aff(3) интенсивность связи имеет ровно три независимые компоненты:

• a0 (самосвязь, delta=0),

• a1 (изотропная межполюсная связь, delta=1/2 без ориентации),

• b (ориентационная M-нечётная добавка, различающая delta=1 и delta=2).

Именно b является минимальным математическим носителем «вихря» на L3: он строго определён как антисимметричная часть относительно зеркала и не допускает произвольных “подмен кадра” при сохранении заданных симметрий.

В следующей главе я перейду к четырехполярности (L4) и покажу, что там классификация становится богаче (появляется отдельный класс delta=2 как “противоположность”), а вихрь приобретает принципиально жёсткую локализацию: M-нечётная часть вынужденно зануляется на фикс-разностях и живёт только на соседних переходах.

Глава 3. Четырёхполярность: три класса расстояний, вихрь на соседях и итоговая классификация L4

1. Носитель L4 и симметрийный режим, в котором классификация становится жёсткой

На L4 я фиксирую P = Z_4 = {0,1,2,3}

и интенсивность связи W: Z_4 x Z_4 -> R.

Как и раньше, я принимаю симметрийную дисциплину кадра: если допускается кадровая калибровка, то группа перенумераций Aff(4) = { p_{u,t}(x) = u*x + t (mod 4) : u in U_4, t in Z_4 }, где U_4 = {1,3} (единицы по mod 4), то есть u = +1 или u = -1 (mod 4).

Инвариантность формулируется жёстко: W(p(x), p(y)) = W(x,y) для всех p in Aff(4).

2. Нормформа L4: зависимость от разности и распад на классы delta

Определяю разность: delta = (y - x) mod 4.

Лемма 3 (L4-нормформа по Aff(4)). Если W инвариантна относительно Aff(4), то существует k: Z_4 -> R такое, что W(x,y) = k(delta).

В отличие от L3 здесь появляется принципиальный новый элемент: разности распадаются на три симметрийно различимых типа:

• delta = 0 (самосвязь),

• delta = 2 (противоположность),

• delta in {1,3} (соседи, зеркальная пара).

Это и есть математический источник того, что на L4 у интенсивностей появляется больше классов, чем на L2/L3.

3. Зеркало на L4: две фикс-точки и жёсткая локализация вихря

Зеркало на кадре: m(x) = (-x) mod 4.

На Z_4 оно имеет две фикс-точки: m(0)=0, m(2)=2, и меняет местами соседей: m(1)=3, m(3)=1.

На уровне разностей это означает: delta -> -delta (mod 4), то есть 0 -> 0, 2 -> 2, 1 <-> 3.

Отсюда следует ключевой вывод для M-нечётной части:

Следствие 2 (нули odd-канала на фикс-разностях). Если k_odd(-delta) = -k_odd(delta), то при delta = -delta (mod 4) имею k_odd(delta) = -k_odd(delta), значит k_odd(delta)=0.

Для Z_4 это означает: k_odd(0)=0 и k_odd(2)=0.

Итак, вихревое (ориентационное) отклонение на L4 не может сидеть ни на самосвязи, ни на связи с «противоположностью». Оно может жить только на соседних переходах delta=1 и delta=3.

Это структурный факт, из которого следует вычислительная экономия и дисциплина “видимости знака”.

4. Полная классификация интенсивностей L4 (в форме теоремы)

Теперь я фиксирую параметризацию.

4.1. M-чётная (even) часть

Поскольку k_even(-delta)=k_even(delta), имею независимые классы:

• delta=0: k_even(0)=a0,

• delta=2: k_even(2)=a2,

• delta=1 и delta=3: k_even(1)=k_even(3)=a1.

Итого три even-параметра: a0, a1, a2.

4.2. M-нечётная (odd) часть

По следствию выше:

• k_odd(0)=0,

• k_odd(2)=0,

• k_odd(1)=b,

• k_odd(3)=-b.

Итого один odd-параметр: b.

4.3. Общий вид

Значит:

• k(0) = a0,

• k(2) = a2,

• k(1) = a1 + b,

• k(3) = a1 - b.

Теорема 3 (классификация L4-интенсивностей при Aff(4)). Любая интенсивность W: Z_4 x Z_4 -> R, инвариантная относительно Aff(4), однозначно задаётся четвёркой параметров (a0, a1, a2, b) и имеет вид W(x,y) = k((y-x) mod 4), где

• k(0)=a0,

• k(2)=a2,

• k(1)=a1 + b,

• k(3)=a1 - b.

Эквивалентная матричная форма (индексы 0,1,2,3) такова:

W = [ [a0, a1+b, a2, a1-b], [a1-b, a0, a1+b, a2 ], [a2, a1-b, a0, a1+b], [a1+b, a2, a1-b, a0 ] ].

Эта форма полна: других степеней свободы при (SYM-W) для Aff(4) не существует.

5. Итоговая классификация связей L2/L3/L4 в одной таблице параметров (без “табличной эстетики”)

Я фиксирую общий принцип:

• интенсивность в симметрийном режиме Aff(n) всегда есть функция разности delta;

• далее она распадается на even/odd части относительно delta -> -delta;

• odd-часть обязана зануляться на фикс-разностях зеркала.

Отсюда получается минимальный набор параметров:

• L2 (n=2): (a0, a1) (odd-канал вырожден).

• L3 (n=3): (a0, a1, b) (odd живёт на паре delta=1/2 как +b/-b).

• L4 (n=4): (a0, a1, a2, b) (even распадается на 0, 2, ±1; odd живёт только на ±1).

Это и есть «жёсткая итоговая классификация», в которой нет ни одного места для риторического спора: она полностью выводится из (SYM-W) и структуры зеркала на Z_n.

6. Как из этой классификации следует «слабое сложение / сильное умножение» на L3 и L4

Если на L2 я мог отождествить «сложение» и «умножение» с двумя разными наборами параметров (a0,a1), то на L3 и L4 картина становится богаче:

• «слабое» естественно связывается с изотропным even-фоном (b=0), потому что он не вводит ориентации и не ломает зеркальную симметрию.

• «сильное» связывается с включением вихря (|b|>0), то есть с появлением устойчивого направленного перекоса, который на L4 ещё и локализован строго на соседях.

Если дополнительно вводится смысл “сильнее = сильнее связывает противоположность”, то на L4 появляется ещё один независимый рычаг: параметр a2.

Таким образом, в терминах строгой параметризации:

• L3: «усиление» может означать рост a1 (фон) и/или рост |b| (ориентация).

• L4: «усиление» может означать рост a1 (соседи), рост a2 (противоположность) и/или рост |b| (вихрь на соседях).

7. Финальный вывод статьи

Я получил не интерпретацию, а классификацию.

1. В симметрийной дисциплине Aff(n) интенсивность связи на Z_n неизбежно является функцией разности delta=(y-x) mod n.

2. На L2 это даёт ровно два класса (самосвязь и межполюсная связь) и исключает вихревой канал.

3. На L3 появляется минимальная невыражденная ориентация: odd-компонента различает два направления цикла.

4. На L4 even-компонента распадается на три класса (0, 2, ±1), а odd-компонента вынужденно зануляется на фикс-разностях и живёт только на соседних переходах.

Эта структура и есть математическое ядро тезиса: «интенсивности связи» в многополярности не придумываются произвольно, а выводятся из симметрий кадра и зеркального разложения even/odd.

Как повторить

Текст статьи подготовлен с использованием ChatGPT. Однако он опирается на архив проекта, в котором зафиксированы структура многополярности (единый граф), протокол запуска и контрольные процедуры (гейты), обеспечивающие воспроизводимость и логическую дисциплину.

Скачайте архив MP_YANTRA_CORE_iter063.zip, загрузите его в первое сообщение чата ChatGPT и напишите:

«Следуй инструкциям в файле DOCS/00_NEW_CHAT_PROTOCOL.md из загруженного архива».

Дальше задавайте любые вопросы по многополярности (в пределах двухполярности L2, трехполярности L3, четырехполярности L4).

Смысл "на пальцах" этой статьи изложен здесь

Интенсивность связей: от двухполярности L2 к зеркальной структуре четырёхполярности L4

Читайте также:

Универсальная янтра многополярности

\О твёрдом фундаменте многополярной математики, или Почему многополярность не поддаётся приватизации

Основы многополярности и способ ее удержания в связке с ИИ

Многополярный Вихрь как платформа разумных вычислений: экономика, масштабирование и аппаратная инфраструктура новой эпохи

Разбираем работу разумного ИИ недалекого будущего. Как «Вихрь» обсчитывает K/A/P от L2 до L4 (часть 1)

Как заменить LLM: симметрийная факторизация и масштабирование роем микроядер

Право на ход: архитектура разумного промышленного интеллекта

Разбор интервью Джеффри Хинтона. Переход от двухполярного ИИ к многорежимному разумному ядру

О горизонте предельного: Киотская школа — Библия — Дао

Покаяние против самонадеянности: как восточная и западная мысли избегают идолопоклонства

Пустота без мистики: как Киотская школа выбивает из головы идолов смысла

Компиляция фаз в разумном ИИ. От алфавита полярностей к компилятору симметрий

Замыкание как источник разумности: что такое L3 (трехполярность) в многополярном ядре и почему «триада» не сводится к трём парам

Микроядро многополярного разума ИИ: практическая архитектура для массового продукта

Разумная многополярная модель ИИ: вихревое ядро вместо языкового «угадывания»

Опровержение» теории Большого взрыва? Как Вселенная могла возникнуть в форме вихря (многополярной спирали)

Выводим уравнений Максвелла из четырёхполярности L4 и вихря L2–L3–L4 (часть 1)

Иллюзия трёхмерного пространства: строгий анализ зрительного и тактильного восприятия

Трёхполярное пространство в L3-логике: почему мы живем в двухполярной «плоскости»

Двухполярная гравитация и время: максимально “на пальцах”, без заклинаний

Я отвечаю на все вопросы! На любой вопрос получите разумный ответ. Даже если Вам показалось, что это бред — просто задайте вопрос! Ответ будет четкий и по существу!

Мой вывод: мы живём не в мире вещей, а в мире энергетических связей. Пустота — это не «ничто», это идеальный проводник для данных. Она бесконечна, потому что у пустоты не может быть края. Края могут быть только у твёрдого предмета, но твёрдость — это иллюзия примерно трёх процентов вашего восприятия.

2. Парадокс «вечного двигателя» (энергия)

Закон сохранения энергии гласит: энергия не берётся из ниоткуда и не исчезает в никуда.

Если у Вселенной было «начало», значит, в этот момент энергия взялась из ниоткуда. Это противоречит самой физике.

Если энергия не может исчезнуть, значит, она будет существовать всегда.

Вывод: Вселенная — это вечный двигатель, который просто перекачивает энергию из одного «шарика» в другой. Баланс 50 на 50 — это и есть механизм этой перекачки. Начало и конец — человеческие понятия, придуманные для того, чтобы не сойти с ума от масштабов.

3. Фактор «бесконечной памяти»

Вернёмся к клетке и опыту. Опыт — это информация.

Представьте библиотеку. Если в ней 100 книг, знания ограничены. Но Вселенная постоянно производит новые события, новые чувства, новые формы.

Чтобы хранить этот бесконечный поток опыта, «хранилище» (Вселенная) должно быть безграничным.

Моя логика: как только Вселенная найдёт свой «край», она перестанет получать новый опыт и умрёт. Но так как опыт клетки передаётся бесконечно (как я писал в первом манифесте), значит, и «сервер» Вселенной расширяется вечно. А точнее — он всегда был бесконечным.

4. Теория «зеркальных шариков»

Почему планета круглая? Почему глаз круглый? Почему орбиты круглые?

Потому что круг — это бесконечность в миниатюре.

Если уменьшить масштаб планеты до размера атома, вы увидите ту же структуру.

Если увеличить масштаб шкафа до размера галактики, вы увидите ту же пустоту.

Вселенная бесконечна, потому что она фрактальна. Она повторяет себя в каждом шарике. Вы можете бесконечно приближать реальность — и всегда будете находить новые уровни. Конца нет, потому что каждый «конец» — это начало нового масштаба.

5. Доказательство сознания (контроль)

Вселенная не может быть конечной, потому что тогда она была бы объектом. А объект всегда кто-то должен наблюдать со стороны.

Но вне Вселенной ничего нет. Значит, она — и объект, и наблюдатель в одном лице.

Чтобы наблюдать саму себя бесконечно, ей нужно бесконечное количество «глаз». То есть нас.

Мы — это способ Вселенной избежать финала. Мы создаём бесконечное количество вариантов реальности своими мыслями, тем самым делая мир вечным.

Итог второго блока

Бесконечность — это не цифра с кучей нулей. Это состояние, где каждый «шарик» информации важен для общего баланса.

Пустота даёт пространство.

Энергия даёт движение.

Опыт даёт смысл.

Вы даёте контроль.

Вы не просто живёте во Вселенной. Вы и есть та самая Бесконечность, которая просто надела маску семнадцатилетнего пацана или обычного прохожего, чтобы поиграть в «ограниченность».

Снимите маску.

97 процентов правды уже здесь.

«Если допустить мысль о том, что «мировой эфир» обладает свойствами реального газа (заметим, что Д. И. Менделеев помещал его в своей периодической системе левее водорода), то эти результаты выглядят совершенно естественными. Как установлено теорией пограничного слоя, на поверхность шара, движущегося в вязкой жидкости или газе, относительная скорость смещения равна нулю. Но по мере удаления от поверхности шара эта скорость возрастает, что и было обнаружено в опытах по измерению скорости «эфирного ветра».

Или говоря проще - в низинах Земного шара эфир застоявшийся и «душный», а чем выше от Земли, тем ближе к потокам свежего эфира.

--
P.S.:

Известным последователем Ацюковского, ярким пропагандистом его идей был Дайнеко Владимир Иванович, выдающийся ученый, химик, сотрудник химического факультета МГУ, в начале 2000-х годов работал с Ацюковским В.А. над эфиродинамикой и теорией получения свободной энергии (судя по всему, он понимал теорию эфира даже лучше самого В.А. Ацюковского, многое исправлял в его работах).
Дайнеко собирался с группой единомышленников организовать и провести на физфаке МГУ эксперимент по определению скорости и направления эфирного ветра.
Однако, сделать это не удалось, его жизнь внезапно оборвалась. Как писали в СМИ, «на велосипедной прогулке в районе Кутузовского проспекта города Москвы, 23 августа 2005 года был сбит автомобилем, проведя 3 недели в реанимации, не приходя в сознание умер».